均匀极化的介质球,极化强度为P,求球内任意一点的电场强度
1. 首先，我们需要知道极化产生的电荷分布。对于均匀极化的介质，极化电荷主要分布在物体的表面，内部几乎没有极化电荷。因此，我们可以将极化介质球看作一个带有表面电荷的球体。
2. 对于带电球体，我们可以使用高斯定理来求解电场强度。高斯定理告诉我们，电场强度等于通过某个表面的电通量除以该表面的面积。
3. 对于球体，我们可以选择一个以球心为中心，半径为 \( r \) 的球面作为高斯面。在这个高斯面上，电场强度是均匀的，因此电通量就等于电场强度乘以高斯面的面积，即 \( E \cdot 4\pi r^2 \)。
4. 通过高斯定理，我们知道电通量也等于通过高斯面的电荷量除以电常数，即 \( Q / \varepsilon_0 \)。在这里， \( Q \) 是极化电荷量，等于极化强度 \( p \) 乘以高斯面的面积，即 \( p \cdot 4\pi r^2 \)。
5. 将两个表达式相等，我们可以得到电场强度 \( E \) 的表达式： \( E \cdot 4\pi r^2 = p \cdot 4\pi r^2 / \varepsilon_0 \)。简化后，我们得到 \( E = p / \varepsilon_0 \)。
因此，对于均匀极化的介质球，球内任意一点的电场强度都等于极化强度除以电常数。这个结果表明，电场强度与距离球心的距离无关，只取决于极化强度。
需要注意的是，这个结果是基于一些简化假设的，例如我们假设极化是均匀的，而且忽略了介质的其他性质。在实际情况中，电场强度可能会受到其他因素的影响。
均匀极化的介质球,极化强度为P,求球内任意一点的电场强度
对于一个均匀极化的介质球，其极化强度为 \\( p \\)，我们可以通过以下步骤来求解球内任意一点的电场强度：1. 首先，我们需要知道极化产生的电荷分布。对于均匀极化的介质，极化电荷主要分布在物体的表面，内部几乎没有极化电荷。因此，我们可以将极化介质球看作一个带有表面电荷的球体。2. 对于带电球体...
极化强度为P的均匀极化的介质球,半径为R,设P与球面法线夹角为θ,则介...
介质球的电偶极距=球的体积*P，极化电荷面密度=Pcosθ，（当θ>90度则电荷密度为负数）
为什么介质球在均匀外场作用下呈现均匀极化
介质球的电偶极距=球的体积*P，极化电荷面密度=Pcosθ，（当θ>90度则电荷密度为负数）
电动力学——电介质的极化
极化电荷的出现并非偶然，它源于介质内部和表面的极化效应，影响着电势的形成。通过极化强度，我们得以计算出这些电荷的分布，它们如同隐形的调色师，为电场的画布添上丰富色彩。深入探索: 例如，均匀极化球体的电势和电场分布，就像一个精巧的数学谜题，可以通过极化强度的计算揭示答案。内部的极化电荷集中在...
球体上自然电位异常
设在均匀充满全空间的电阻率为ρ1的介质里，有一个电阻率为ρ2、半径为r0的球体。当球体被均匀极化时，球体表面形成不均匀的(异常)双电层，其电位差(近似看作是偶电层的电位跃变值)Δε随极化方向的坐标呈线性变化。ΔU0为球体表面电位跃变的极大值，即极化轴与球体表面两交点的电位跃变值，θ为...
电子导体的自然电场
设在均匀充满全空间的电阻率为ρ1的介质里，有一个电阻率为ρ2、半径为r0的球体。当球体被均匀极化时，球体表面形成不均匀的（异常）双电层，其电位差（近似看作是偶电层的电位跃变值）Δε随极化方向的坐标呈线性变化，即 地电场与电法勘探 式中ΔU0为球体表面电位跃变的极大值，即极化轴与球...
自然极化球体的电场
设在均匀充满全空间的电阻率为ρ1的介质里，有一个电阻率为ρ2、半径为r0的球体。当球体被均匀极化时，球体表现形成不均匀的（异常）双电层，其电位差（近似看作是偶电层的电位跃变值）Δε随极化方向的坐标呈线性变化，即 勘查技术工程学 式中：ΔU0为球体表面电位跃变的极大值，即极化轴与球体...
电子导体的自然电场
这里我们以自然极化球体为例，来讨论电子导电矿体的自然电场（傅良魁，1983；谢苗诺夫 A C，1958）。设在均匀充满全空间的电阻率为ρ1的介质里，有一个电阻率为ρ2、半径为r0的球体。当球体被均匀极化时，球体表面形成不均匀的（异常）双电层，其电位差（近似看作是偶电层的电位跃变值）Δε随极化...
极化球体上的自然电位异常
图3⁃1⁃2 均匀极化球体主剖面电位曲线 （2）U0与球体半径r0对球心埋深h0之比的平方成正比。这表明，一方面电位异常的大小是由r0、h0的相对比值决定的；另一方面表明，电位异常值U0随 的减小而迅速减弱。（3）电位异常值U0的大小与球体和周围介质电阻率值有关。（3⁃1⁃...
一半径r的介质球带有均允极化强度。
用高斯定理咯，介质球的电荷都集中在外表面，在球内任意半径做一个球面，包络面里面的电荷量为0 ，所以球面上的电场强度为0，第二题也一样，只是把包络面换成一个包围介质球的高斯面
潜昭杏苏：[答案] 介质球的电偶极距=球的体积*P,极化电荷面密度=Pcosθ,(当θ>90度则电荷密度为负数) 向左转|向右转
汉寿县15983153915： 介质球半径为R,球内极化强度P,求球内外电场分布? - ？
潜昭杏苏： 10.
汉寿县15983153915： 物理题:求极化电荷场强(请适当详细) - ？
潜昭杏苏： 先分析求出极化电荷的分布. 然后库伦定律求场强. 极化电荷σ=Ρ·n=Pcosθ 由h<<R 知可看作带余弦分布电荷的圆环,求原点场强 求得是一个余弦平方的积分,得E'=hP/(4εR) E'≈0 这与极化电荷只分布在环面而两个圆底面没有电荷分布是一致的
汉寿县15983153915： 一个电导率为v的介质球处于电场强度为E的场强中,球的极化强度p怎么算,谢谢？
潜昭杏苏： P=εvE,ε为电容率,真空中取1
