简化的普拉斯压高公式是什么?

拉普拉斯压高公式的介绍~

拉普拉斯压高公式是对较大垂直范围内气压力随高度变化的规律，通常是在大气静力方程的基础上推导出来的气压高度公式。由于推导时要用到密度或温度随高度分布的数据，这些数据在大气中是经常变化的。因此，只能在一定假定条件下求出一些典型的压高公式。等温大气中气压随高度递减的关系由右图公式式表示。式中，P1为Z1高度上的气压，P2为Z2高度上的气压，a=1/273，t为Z1到Z2间的空气柱平均温度。

压强=压力/受压面积（P=F/S）；
压力=压强*受力面积（F=PS）。
物理学上的压力，是指发生在两个物体的接触表面的作用力，或者是气体对于固体和液体表面的垂直作用力，或者是液体对于固体表面的垂直作用力。习惯上，在力学和多数工程学科中，“压力”一词与物理学中的压强同义。

扩展资料
产生机理
固体表面的压力通常是弹性形变的结果，一般属于接触力。液体和气体表面的压力通常是重力和分子运动的结果。
压力的作用方向通常垂直于物体的接触面。如果观测到压力的作用方向与接触面并不垂直，通常是由于压力和摩擦力共同作用的结果。

特点
1.作用方向与作用面积垂直并与作用面积的外法线方向相反；
2.压力一定时，受力面积越小，压力作用效果越显著；
3.受力面积一定时，压力越大，压力作用效果越显著。
参考资料：百度百科压力词条

拉普拉斯方程（Laplace equation） 拉普拉斯方程表示液面曲率与液体压力之间的关系的公式。一个弯曲的表面称为曲面，通常用相应的两个曲率半径来描述曲面，即在曲面上某点作垂直于表面的直线，再通过此线作一平面，此平面与曲面的截线为曲线，在该点与曲线相重合的圆半径称为该曲线的曲率半径R1。通过表面垂线并垂直于第一个平面再作第二个平面并与曲面相交，可得到第二条截线和它的曲率半径R2，用 R1与R2可表示出液体表面的弯曲情况。若液面是弯曲的，液体内部的压力p1与液体外的压力p2就会不同，在液面两边就会产生压力差△P= P1- P2，其数值与液面曲率大小有关，可表示为： 在数理方程中两个自变量的拉普拉斯方程具有以下形式：
　　
解析函数

　　解析函数的实部和虚部均满足拉普拉斯方程。换言之，若z = x + iy，并且
　　那么f(z)是解析函数的充要条件是它满足下列柯西-黎曼方程：
　　上述方程继续求导就得到
　　所以u 满足拉普拉斯方程。类似的计算可推得v 同样满足拉普拉斯方程。
　　反之，给定一个由解析函数（或至少在某点及其邻域内解析的函数）f(z)的实部确定的调和函数，若写成下列形式：
　　则等式
　　成立就可使得柯西-黎曼方程得到满足。 上述关系无法确定ψ，只能得到它的微增量表达式：
　　φ满足拉普拉斯方程意味着ψ满足可积条件：
　　所以可以通过一个线积分来定义ψ。可积条件和斯托克斯定理的满足说明线积分的结果与积分经过的具体路径无关，仅由起点和终点决定。于是，我们便通过复变函数方法得到了φ和ψ这一对拉普拉斯方程的解。这样的解称为一对共轭调和函数。这种构造解的方法只在局部（复变函数f(z)）的解析域内）有效，或者说，构造函数的积分路径不能围绕有f(z)的奇点。譬如，在极坐标平面(r,θ)上定义函数
　　那么相应的解析函数为
　　在这里需要注意的是，极角θ 仅在不包含原点的区域内才是单值的。
　　拉普拉斯方程与解析函数之间的紧密联系说明拉普拉斯方程的任何解都无穷阶可导（这是解析函数的一个性质），因此可以展开成幂级数形式，至少在不包含奇点的圆域内是如此。这与波动方程的解形成鲜明对照，后者包含任意函数，其中一些的可微分阶数是很小的。
　　幂级数和傅里叶级数之间存在着密切的关系。如果我们将函数f 在复平面上以原点为中心，R 为半径的圆域内展开成幂级数，即
　　将每一项系数适当地分离出实部和虚部
　　那么
　　这便是f 的傅里叶级数。
　　
在流场中的应用

　　设u、v 分别为满足定常、不可压缩和无旋条件的流体速度场的x 和y 方向分量（这里仅考虑二维流场），那么不可压缩条件为：
　　无旋条件为：
　　若定义一个标量函数ψ，使其微分满足：
　　那么不可压缩条件便是上述微分式的可积条件。积分的结果函数ψ称为流函数，因为它在同一条流线上各点的值是相同的。ψ的一阶偏导为：
　　无旋条件即令 ψ 满足拉普拉斯方程。ψ的共轭调和函数称为速度势。 柯西-黎曼方程要求
　　所以每一个解析函数都对应着平面内的一个定常不可压缩无旋流场。解析函数的实部为速度势函数，虚部为流函数。

Z2―Z1=18400（1 t/273）logP1/P2

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