交流电场作用下岩、矿石的激发极化性

岩、矿石的激发极化特性~

（一）稳定电流场中岩、矿石的激发极化特性
为使问题简化,在激电法理论和实践中将岩、矿石的激发极化分为面极化和体极化两类。当极化单元比较大时,就称为“面极化”,如致密的金属矿和石墨矿。当极化单元很小,从宏观上看极化单元分布于整个极化体中时则称为“体极化”,大多数侵染状金属矿体以及离子导电的岩石均属于体极化。
1.面极化特性
（1）时间特性

图2-3 面极化特性的测量装置简图


图2-4 致密矿石标本阳极（实线）和阴极（虚线）过电位的充、放电曲线

为讨论致密金属矿和石墨的（面）极化特性,首先来看一些实验资料。在图2-3所示薄水槽中,放置待测的致密矿石标本,其上顶露出水面。通过位于薄水槽两端的板状电极A和B,向槽中供入稳定电流,以在其中形成均匀稳定电流场。标本在外电流激发下,电流流入端成为阴极,产生阴极极化；电流流出端成为阳极,产生阳极极化。在标本一端的边缘及其相邻近的水溶液中分别放置测量电极M和N,用毫伏计测量外电流场激发下标本与水溶液界面上的过电位ΔΦ。图2-4表示了岩、矿石在充、放电过程中过电位与时间的关系曲线。在开始供电的瞬间,只观测到不随时间变化的一次场电位差ΔU1,随着供电时间的增加,激发极化电场（即二次场）电位差ΔU2先是迅速增大,然后变慢,经过2～3min后逐渐达到饱和。这是因为在充电过程中,极化体与围岩溶液间的超电压是随充电时间的增加而逐渐形成的。显然,在供电过程中,二次场叠加在一次场上,我们把它称为总场或极化场,总场电位差用ΔU来表示。当断去供电电流后,一次场立即消失,二次场电位差开始衰减很快,然后逐渐变慢,数分钟后衰减到零。
（2）非线性特性
当激发电流密度j0较大时（对石墨j0≥40μA/cm2,对黄铜矿j0≥5μA/cm2）,不同电流密度的归一化过电位充、放电曲线互不重合,并且阴极和阳极过电位曲线也彼此分开。这表明在大电流密度激发下,过电位与电流密度不成正比,即为非线性关系,而且阴、阳极极化互不相同。对石墨而言,当j0从小变大时,开始出现阳极过电位大于阴极过电位（简称阳极优势）；而当继续增大j0或当j0相当大而延长充电时间时,便逐渐变为均势,并进而变成阴极过电位大于阳极过电位（即阴极优势）。黄铜矿的情况则不同,当j0从小变大时,阴、阳极过电位的关系总是阴极优势,而且阴、阳极过电位之差,较石墨的大得多。
对其他致密金属矿石标本所做的观测表明,磁铁矿和磁黄铁矿的非线性特征与石墨的相似；而方铅矿、闪锌矿和黄铁矿等硫化金属矿物的非线性特征与黄铜矿的相同。这从物性上提供了利用非线性观测区分这两类矿物的激电异常的可能性。
2.体极化特性
体极化是分布于整个极化体中的许多微小极化单元之极化效应的总和,故不能像研究面极化那样,用测量极化单元界面上的过电位来表征它的激电效应。为了考察体极化介质的激电效应,可以利用图2-5（a）所示的测量装置。将待测的体极化标本置于盛有水溶液的长方形小盆中,标本与盆底和盆边之间用石蜡或橡皮泥绝缘,使标本两侧之水溶液被分隔开。在小盆两端各放一块小铜板A和B作供电电极,通过它们向盆内供入稳定电流。在标本两侧水溶液中紧靠标本处,放置不极化电极M和N,用毫伏计观测其间的电位差。

图2-5 测量体极化标本激电性质的装置和一块黄铁矿化岩石标本的测量结果

a—实测ΔU（T）充电曲线；b—换算的ΔU2（T）充电曲线；c—实测ΔU2（t）放电曲线
图2-5（b）是用这种装置对一块黄铁矿化岩石标本测得的电位差随时间的变化曲线。电位差随时间的变化,是由于激发极化产生的电位差ΔU2（T）（简称二次电位差）在供电后从零开始逐渐变大（充电过程）及断电后二次电位差ΔU2（t）逐渐衰减到零（放电过程）的结果。在无激电效应时,电流流过标本由于欧姆电压降形成的电位差,称为一次电位差ΔU1,它在稳定电流条件下,不随时间而变化。在标本被激发极化后,供电时间为T时观测到的电位差实为ΔU1和ΔU2（T）之和,称为总场电位差：
ΔU（T）＝ΔU1+ΔU2（T） （2-1）
在刚供电时（T＝0）二次电位差为零,故ΔU（0）＝ΔU1,因而由式（2-1）得
ΔU2（T）＝ΔU（T）－ΔU（0） （2-2）
图2-5（b）中的虚线b,便是按式（2-2）换算出的ΔU2（T）充电曲线。
（1）极化率参数
对星散浸染状矿石或矿化、石墨化岩石标本的实验观测结果表明,在相当大范围内改变供电电流I（测量电极处电流密度高达100μA/cm2）时,在观测误差范围内（＜10%）ΔU2与I成正比,且ΔU2与供电方向无关。因此,在地面电法通常采用的电流密度范围内,体极化效应实际上是线性的。为此引入一个称为极化率η（T,t）的新参数,来表征体极化介质的激电性质,η值的计算公式为
η（T,t）＝ΔU2（T,t）/ΔU（T）×100% （2-3）
式中：ΔU2（T,t）是供电时间为T和断电后t时刻测得的二次电位差。极化率是用百分数表示的量纲为一的参数。由于ΔU2（T,t）和ΔU（T）均与供电电流I成正比（线性关系）,故极化率是与电流无关的常数。但极化率与供电时间T和测量延迟时间t有关,因此,当提到极化率时,必须指出其对应的供电和测量时间T和t。为简单起见,如不加以说明,一般便将极化率η定义为长时间供电（T→∞）和无延时（t→0）的极限极化率。考虑到刚断电一瞬间（t→0）的二次电位差等于断电前一瞬间（T）的二次电位差,即

电法勘探技术

故有

电法勘探技术

当T→∞时,则有

电法勘探技术

（2）常见岩、矿石的极化率
岩石的极化率通常很低,一般不超过2% ,个别达到4%～5%。而黄铁矿和多金属矿的极化率则高达百分之几十,这就为探测这类矿提供了物性条件。为了建立数量概念,表2-1列出了某些无矿化岩石、矿化岩石和矿石的极化率值。
（3）极化率的影响因素
大量实测资料表明,地下体极化岩、矿石的极化率主要决定于其中所含电子导电矿物的体积百分含量ξ及其结构。一般说来,含量ξ越大,导电矿物颗粒越细小,矿化岩、矿石越致密,极化率就越大。完全不含电子导电矿物的岩石,其极化率通常很小,一般不超过1%～2%,少数可达3%～4%。激电效应随岩、矿石中电子导电矿物含量增高而增强的电性,是激电法成功应用于金属矿普查找矿的物理—化学基础。

表2-1 岩、矿石极化率值

注：1—明显不含浸染状电子导体矿物的岩石；2—含浸染状硫化矿物的岩石；3—石墨化岩石；4—浸染状硫化矿；5—块状硫化矿。
图表中梯形下底边基线端点为极化率的极小值和极大值,梯形上顶基角位置是不同作者得到的极化率的平均值。
（二）激发极化场的频率特性
频率域激发极化法是在超低频电流作用下,根据电场随频率的变化特征来研究岩、矿石的激电效应的。图2-6是一块黄铁矿标本的激电频率特性曲线,即交流激发极化电位差ΔUf（或者说由此转换成的电阻率ρf）与供电频率f间的关系曲线,由图可见,当供以超低频（n×10－1～nHz）交流电,在供电电流强度不变时,测量电极间交流电位差ΔUf或ρf将随供电频率的升高而降低。其特征是：ρf随频率升高先是降低得很慢,以后逐渐加快,最后又逐渐变慢而趋近一个稳定的渐近值,我们把这种现象称为频散特性或幅频特性。它正是激发极化现象在交流测量时的表现。

图2-6 黄铁矿标本的激电频率特性曲线

由于激电效应的形成是一种物理化学过程,需要一定的时间才能完成。所以,当采用交流电场激发时,交流电的频率与单向供电持续时间的关系是：频率越低,单向供电时间越长,激电效应越强,因而总场幅度便越大；相反,频率越高,单向供电时间越短,激电效应越弱,总场幅度也越小。显然,如果适当地选取两种频率来观测总场的电位差,便可从中检测出反映激电效应强弱的信息。
如果我们采用两种极限频率,这个问题看得就会更加清楚。当供电频率f→0时,相当于充电时间T→∞,这时极化场电位差达到饱和值,ΔUf为一次场与饱和二次场叠加的和。当f→∞时,相当于时间t→0,这时由于充电时间短而不产生激发极化效应,也就不存在极化电位差,所以ΔUf就是一次场的电位差。由此可见,交流激发极化幅频曲线和直流激发极化充电曲线的形成过程是相似的。

（一）激发极化的时间特征
实践表明，刚开始向地下供直流电时，由于激发极化效应所形成的附加电场尚未建立，这时地下电场的分布只与岩、矿石的导电性有关，并且不随时间变化，属于稳定电 场。此场可称为一次电场E1，相应地面两点测量一次场的电位差为△U1。延长供电时间，岩、矿石的激电效应从无到有逐渐形成，附加电场也随之迅速增大，然后变慢，在供电 3～5min后，达到饱和。将附加电场称为激发极化电场或二次场E2。显然，二次场叠加在 一次场上，所以供电一段时间后，地下总电场E＝E1＋E2，此时观测的电位差称为总场电 位差△U（图4-52）。若断去供电电流，一次场立刻消失，岩、矿石开始通过围岩放电，放电开始时E2迅速衰减，然后逐渐放慢，约3～5min衰减完毕。断电后某一瞬间观测的 电位差称为二次场电位差△U2。

图4-52 岩、矿石的充、放电特征曲线

结构不同的岩、矿石之充、放电速度也不同。体积极化比面积极化充、放电速度要快。而体积极化内，当其所含电子导电矿物成分愈少时，其充、放电速度愈快。
（二）激发极化场的频率特征
上面讨论了稳定电流（或直流脉冲）激发下的激电效应，其特点是表现为电场随时间 的变化（充、放电的过程），所以称它为“时间域”中的激电效应。激电效应也可在交变 电流激发下，根据电场随频率的变化（频率特征）观测到，此时称之为“频率域”中的激 电效应。
图4-53给出了几块矿石标本上的实测频率特征曲线（又称频谱曲线）。其中图4-53（a）为总场电位幅值 随频率f的变化曲线（频率特征）。交变电流激发极化是在超低 频交变电场激发下，根据电场随频率的变化来研究岩、矿石的激发极化效应。当向岩、矿 石中供以频率为零点几赫兹到几赫兹的超低频交流电时，若保持电流强度不变，测量电极 M与N间的交流电位差值随频率的升高而逐渐减小的现象称为频率分散性或幅频特征。由于激发极化效应的形成是一种物理—电化学过程，需要一定的时间才能完成。所以，当 采用交变电场激发时，交流电的频率与单向供电持续时间关系是：频率越低，单向供电时 间越长，激电效应越强，因而总场幅度便越大；相反，频率越高，单向供电时间愈短，激 电效应越弱，总场幅度也越小。显然如果适当的选取两种频率来观测总场的电位差后，便 可以从中检测出反映激电效应强弱的信息。

图4-53 几种矿石标本的幅频特征曲线（a）幅频曲线；（b）相频曲线

图4-53（b）为总场电位差 相对于供电电流 的相位移φ随频率的变化曲线（相 频曲线）。曲线特点是在各个频率上φ皆为负值（电位差的相位落后于供电电流），这表明 激电效应引起的阻抗具有容抗性质。当频率很低或很高时，φ都趋于零。而在某个中等频 率上，相位φ取得极值。这是因为频率很高时激电效应趋于零，总场就等于一次场，故无 相位移；频率很低时，相当于长时间单向供电激发极化达到饱和的情况，这时二次场虽然 最大，但与其电流“同步”，故总场相位移也为零。频率域的实验观测表明，在电法勘探野外工作中通常所能达到的电流密度条件下， 与 呈线性关系。因此将总场电位差 对交变电流 和装置系数K作归一化，这样 可计算出交流电阳率：

勘探地球物理教程

在存在激电效应时， 随频率而变化，且一般 与 之间有相位移，所以， 是 频率f（或角频率ω＝2πf）的复变函数。故常称交流电阻率 为复电阻率，记为ρ（iω）。显然，复电阻率频谱与前述（电流幅值保持不变情况下） 的频谱具有相同的特征。
W.H.Pelton基于对大量岩、矿石标本和露头的测量，指出激电效应引起的复电阻率频谱可用下式表示，即

勘探地球物理教程

式中：ρ0是频率为零时的电阻率；m为充电率，相当于时间域的极限极化率；c是频率相 关系数，是量纲为一的量；τ是常数，具有时间量纲。

（一）交变电流场中岩、矿石的激发极化现象

前面我们讨论了在稳定电流（或直流脉冲）激发下的激电效应，其特点是表现为电场随时间的变化（充电和放电过程），故亦称它为“时间”域中的激电效应。激电效应也可在交变电流激发下，根据电场随频率的变化（频率特性）观测到，此时称之为“频率域”中的激电效应（傅良魁，1991；罗延钟，张桂青，1988）。在图1⁃1⁃16所示装置中，将供电电源改为变流电源，并逐次改变所供交变电流

的频率f（但保持

的幅值不变），便可根据测量电极间交变电位差Δ

随频率的变化，观测到频率域的激电效应。

图1⁃1⁃17 几块矿石标本上测得的频率特性曲线

（a）幅频曲线；（b）相频曲线；1—黄铁矿；

2—辉钼矿；3—黄铜矿；4—石墨

图1⁃1⁃17给出了以上述方式在几块矿石标本上的实测频率特性曲线（亦称频谱曲线）。其中，图（a）所示总场电位差幅值

随频率f的变化曲线（幅频特性）与前节所述时间特性有很好的对应关系：随着 f 从高到低，相应的单向供电持续时间T（即半周期

）从零增大，激电效应逐渐增强，结果总场电位差幅值

随之变大；而当f→0时，T=

→∞，激电效应最强，因而

趋于饱和值。对于极限情况，时间域和频率域总场电位差之间有下列关系：

地电场与电法勘探

图1⁃1⁃17（b）所示总场电位差Δ

相对于供电电流

的相位移φ随频率的变化曲线（相频曲线）的特点是在各个频率上 φ 皆为负值（电位差的相位落后于供电电流），这表明激电效应引起的阻抗具有容抗性质。当频率很低或很高时，φ趋于零；在某个中等频率上，相位φ取得极值。这是因为频率很高时激电效应趋于零，总场就等于一次场，故无相位移；频率很低时，相当于长时间单向供电激发极化达饱和的情况，这时二次场虽然最大，但其与电流“同步”，故总场相位移也为零。

从图1⁃1⁃17可看出，虽然各种岩、矿石的幅频和相频曲线的基本性态都是一样的，但不同的岩、矿石具有不同的频率特征。在时间域中充、放电、较快的岩、矿石，在频率域中便具有高频特征——在比较高的频率上总场幅值才快速衰减，并取得相位极值；反之，在时间域中充、放电较慢的岩、矿石，在频率域中则具有低频特征——总场幅值的迅速衰减和相位极值出现在较低的频率上。

频率域的实验观测同样说明，在电法勘探野外工作中通常所能达到的电流密度条件下，Δ

与

成线性关系。因此，将总场电位差Δ

对电流

和装置作归一化，可计算出与电流大小无关的交流电阻率：

地电场与电法勘探

式中的K为装置系数。

在存在激电效应时，Δ

随频率而变化，且一般Δ

和

之间有相位移，所以，

是频率f（或角频率ω=2πf）的复变函数。故常称交流电阻率

为复电阻率，记为ρ（iω）。显然，复电阻率的频谱与前述（电流幅值保持不变情况下）Δ

的频谱具有相同的特征。

（二）幅频和相频特性的关系

在复变函数理论中，若复变函数ρ（s）在复平面S的右半平面范围内是解析的、有限的，并且无零值点，则称其为最小相移函数。最小相移函数ρ（iω）的实分量Reρ（ω）和虚分量Imρ（ω）满足希尔特变换：

地电场与电法勘探

经过某些变换后，还可写出最小相移函数ρ（iω）的振幅A（ω）和相位φ（ω）之间的关系为

地电场与电法勘探

实验资料表明，岩、矿石的复电阻率ρ（iω）都近似满足最小相移条件，所以复电阻率的实分量和虚分量频谱及幅频特性和相频特性之间，都是相互联系和可以互相换算的。从（1⁃1⁃32）和（1⁃1⁃33）式可看到，某一频率ω₀上的虚分量Imρ（ω₀）或相位φ（ω₀），与实分量Reρ（ω）或幅值对数lnA（ω）对频率ω的一阶导数成正比；当然，不只是和该频率（ω₀）上实分量或幅值对数的导数有关，而是和全频段上的导数有关。不过，不同频率上的导数影响的程度不同，它取决于权函数ln

。此权函数是在ω=ω₀附近十分尖锐的曲线，这说明起主要影响的仍是给定频率ω₀上的导数值。实际上，由（1⁃1⁃32）和（1⁃1⁃33）式经过某些变换，可导出如下近似关系式

地电场与电法勘探

实分量和虚分量频谱以及幅频特性和相频特性之间的可换算性质从理论上表明，没有必要同时观测各个分量的频谱，而且似乎观测任何一个分量的频谱都一样。不过，各分量频谱反映激电特征参数的能力或分辨力并不一样，而且从技术上看，其观测技术的难易程度也不相同。因此，根据地质任务和实际条件选择观测适当的分量，仍是值得研究的课题。

（三）频率特性和时间特性的关系

不仅各分量（Reρ、Imρ、A和φ）的频率特性之间可以互相转换，而且频率特性和时间特性之间也有一定的关系，可以互相换算。

为了更好地研究时间特性，我们仿照频率域的作法，将时间域总场电位差的充电过程ΔU（T）对供电电流I和装置作归一化，计算电阻率：

地电场与电法勘探

在电法勘探实践中，大地的导电和激电效应通常可足够近似地看成是线性和“时不变”的。在此条件下，借助于拉氏变换和反变换可将时间域——阶跃电流激发下的时间特性ρ（T）和频率域——谐变电流激发下的频率特性ρ（iω）联系起来：

地电场与电法勘探

式中，复数s取为iω，ρ（s）=ρ（iω）就是复电阻率频谱。

利用（1⁃1⁃36）式便可实现时间特性ρ（T）和频率特性的相互换算。所以，频率域激电测量和时间域激电测量在本质上是一致的，在数学意义上是等效的，差异主要在技术上。

（四）表征频率域激电效应的参数

1.复电阻率频谱

既然交变电流场中的激电效应以总场电位差或复电阻率的频率特性为标志，那么在激电效应出现的整个（超低频）频段上的复电阻率频谱应是最全面描写频率域激电效应的参数。由宗吉（K.L.Zonge）等提出的复电阻率法或频谱激电法，便是通过在相当宽的（超低频）频段上观测视复电阻率的实分量和虚分量或振幅和相位的频谱，以研究地下地质情况。这种方法的优点是能提供比较丰富的激电信息，但欲获得完整的频谱，则需要在许多频率上作观测，所以生产效率很低，故不适于用作普查找矿。

2.频散率

仿照时间域极化率的计算式（1⁃1⁃23）或（1⁃1⁃26），可根据两个频率f_D（低频）和f_G（高频）的总场电位差的幅值

和

来计算“频散率”

地电场与电法勘探

用以表示频率域激电效应的强弱。

在极限情况，低频f_D→0和高频f_G→∞，根据（1⁃1⁃30）和（1⁃1⁃27）式，可得极限频散率：

地电场与电法勘探

考虑到（1⁃1⁃28）式，并且通常极化率只是很小的百分数，故有

P=η⁰≈η（1⁃1⁃38）

即（极限）频散率和（极限）极化率相等。对于非极限的频率制式和时间制式，频散率P（f_D，f_G）和极化率η（T，t）一般不相同；但它们与（极限）频散率和极化率仍保持正变关系，即若某种因素或条件使前者增大或减小，则后者也相应增大或减小。所以，极限的或非极限的频散率和极化率具有相同的性质，都可用（极限）极化率作为代表。

频散率的观测只需在两个频率上作测量，它比全频谱的测量自然简单和高效得多。在激电法发展初期，J.R.维特等便建立了基于在超低频段的两个适当频率上观测总场电位差的幅值而获取视频散率P_s（f_D，f_G），以研究地下地质情况的“变频激电法”。这一频率域激电法变种与时间域激电法一样，一直是最常使用的方法。

3.相位

前已述及，激电效应导致总场电位差相对供电电流发生相位移，它也就是复电阻率的相位φ。在其他条件相同时，激电效应越强，φ的绝对值越大。所以，相位φ也可作为描写激电效应强弱的参数。实际上，根据（1⁃1⁃34）式，激电效应引起的相位φ与幅频曲线的斜率或电场幅值随频率的变化率近似有正比关系；而根据（1⁃1⁃37）式，频散率 P（f_D，f_G）也与幅频特性曲线在频率f_D和f_G间的平均斜率成正比。所以，某个频率f的相位φ与其附近前、后两个频率的频散率P（f_D，f_G）近似成正比。即φ和P（f_D，f_G）一样，都与（极限）极化率η有正变关系，并可用后者来代表它们。

原则上讲，相位测量可以只在一个频率上进行，这就比频散率测量更简便和有利。不过，制作高精度的野外相位测量仪器比较困难，所以基于相位测量的频率域激电法变种——相位激电法发展比较晚，而且至今不如时间域激电法和变频激电法应用得普遍。

---

信丰县13282859793： 岩石物理性质的电性 - ？
费佳布瑞： 地球物理勘探中常用的岩石电性参数有电导率σ 或电阻率ρ,电容率ε和极化率η. 在外电场恒定时,岩石和矿物的电导率σ 一般为常数,其倒数即为电阻率ρ.外电场为交变场时,电导率为频率的函数.在高频时,由于位移电流比较明显,在低频...

信丰县13282859793： 电法勘探的概念 - ？
费佳布瑞： 电法勘探是地球物理勘探中的一个重要分支方法(简称电法或电探),是以地下岩、矿石之间的电学性质差异为基础,通过观测和研究人工或天然电场、电磁场的空间和时间分布规律,来进行资源勘查和工程勘察,寻找有用矿产资源,解决工程...

信丰县13282859793： 什么是激发极化法 - ？
费佳布瑞： [激发极化法]induced polarization method; 是根据岩石、矿石的激发极化效应来寻找金属和解决水文地质、工程地质等问题的一组电法勘探方法.它又分为直流激发极化法(时间域法)和交流激发极化法(频率域法).常用的电极排列有中间梯...

信丰县13282859793： 论述下激发极化法在找矿勘探方面的应用情况及当前存在的主要问题. - ？
费佳布瑞： 激发极化法作为一种重要的物探勘探方法,在国家经济建设中,日益发挥着越来越重要的作用,特别在寻找锌多金属矿床方面,效果较为显著,通过激发极化法电测深工作,不但可以提供勘查区有价值的成矿有利地段,圈定找矿靶区,还可以查...

信丰县13282859793： 深部金属矿的主要地球物理勘探方法有哪些,其优缺点是哪些? - ？
费佳布瑞： 方法:重力勘探、电法勘探、地震勘探. 重力勘探 地球物理勘探方法之一.是利用组成地壳的各种岩体、矿体间的密度差异所引起的地表的重力加速度值的变化而进行地质勘探的一种方法.它是以牛顿万有引力定律为基础的.只要勘探地质...

信丰县13282859793： 物探方法怎样找水 - ？
费佳布瑞： 物探找水主要是依据含水层与围岩的物性差异来做的,现在主要的方法有: 磁法 是地球物理勘探方法之一.自然界的岩石和矿石具有不同磁性,可以产生各不相同的磁场,它使地球磁场在局部地区发生变化,出现地磁异常.利用仪器发现和研...

信丰县13282859793： 广西佛子冲铅锌矿 - ？
费佳布瑞： 广西佛子冲铅锌矿区是桂东南地区最大的铅锌矿生产基地,建于1966年.至2006年末,经40年的开采,已出现资源危机.按当时的年处理矿石量,矿山保有储量仅能再维持3年,急需持续生产的接替资源.佛子冲铅锌矿原探明的储量只在佛子冲...

信丰县13282859793： 复印机的工作原理是什么? - ？
费佳布瑞： 绝缘层表面正电荷受基影响、充分,感光鼓表面电位也相应升高,由于全面曝光使得绝缘层下面的光导层变为导体,表面电位都已降为零电位;图像曝光和全面曝光4个基本步骤,使感光鼓表面均匀充上一层正电荷;图像曝光,形成稳定状态,...

信丰县13282859793： 介质损耗角的简介 - ？
费佳布瑞： .电介质在交变电场作用下,根据电场频率、介质种类的不同,其介电行为可能产生以下两种情况.对于理想介质而言,电位移与电场强度在时间上没有相位差,此时极化强度与交变电场同相位,交流电流刚好超前电压π/2.对于实际介质而言,电位移与电场强度存在位相差.此时介质电容器交流电流超前电压的相角小于π/2.由此,介质损耗角等于介质电容器交流电流与电压相角差的余角.

信丰县13282859793： CRT显示器的技术参数有哪些 - ？
费佳布瑞： CRT(Cathode Ray Tube阴极射线管)显像管:主要由电子枪、Electron gun 、Deflection coils 、Shadow mask、 Phosphor.其原理是利用显像管内的电子枪,将光束射出,穿过荫罩上的小孔,打在一个内层玻璃涂满了无数三原色的荧光粉层上,...