衍射光栅实验报告，谢谢

衍射光栅的研究的实验报告~

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表一:用钠光灯测光栅常量d的衍射叫数据 角 分 秒 弧度 光栅常数 衍射角
名称 左游标 右游标 衍射角Φ 光栅常数d
读数 α1 β1 α2 β2 Φ=(|α1-β1|+|α2-β2|)/4
1 109°49' 103°1' 289°17' 283°2' 3 16 15 0.270833333 3.270833333 0.057086811 10328.48377 标准偏差 0.000134093
2 109°50' 103°6' 289°18' 283°4' 3 14 30 0.241666667 3.241666667 0.056577757 10421.31305 仪器不确定度 0.000167944
3 109°49' 103°5' 289°15' 283°4' 3 14 15 0.2375 3.2375 0.056505035 10434.71099 合成不确定度 0.00021491
4 109°48' 103°2' 289°20' 283°3' 3 16 15 0.270833333 3.270833333 0.057086811 10328.48377
5 109°50' 103°4' 289°23' 283°6' 3 16 15 0.270833333 3.270833333 0.057086811 10328.48377
平均值
0.056868645 平均值 10368.29507 光栅常数的不确定度 2.220999878

表二:用汞灯测绿色谱线的衍射角数据
名称 左游标 右游标 衍射角Φ
读数 α1 β1 α2 β2 Φ=(|α1-β1|+|α2-β2|)/4 波长λ 波长
1 109°28' 103°16' 289°25' 283°15' 3 5 30 0.091666667 3.091666667 0.053959763 557.0521175 标准偏差 9.5927E-05
2 109°30' 103°17' 289°29' 283°16' 3 6 30 0.108333333 3.108333333 0.054250651 565.0857342 仪器不确定度 0.000167944
3 109°42' 103°33' 289°43' 283°23' 3 7 15 0.120833333 3.120833333 0.054468817 568.0853627 合成不确定度 0.00019341
4 109°33' 103°20' 289°30' 283°18' 3 6 15 0.104166667 3.104166667 0.054177929 559.3021502
5 109°38' 103°23' 289°32' 283°18' 3 7 15 0.120833333 3.120833333 0.054468817 562.3021523
平均值
0.054265195 平均值 562.3655034 波长的不确定度 2.005997022

衍射光栅实验报告包括实验名称、实验目的、实验仪器、实验原理及衍射光栅实验结论。具体如下：

1、实验名称：

光栅衍射。

2、实验目的：

（1）进一步掌握调节和使用分光计的方法。

（2）加深对分光计原理的理解。

（3）用透射光栅测定光栅常数。

3、实验仪器：

分光镜，平面透射光栅，低压汞灯（连镇流器）。

4、实验原理：

光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝（或刻痕）构成的，是单缝的组合体。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻画而成。光栅上的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。

原制光栅价格昂贵，常用的是复制光栅和全息光栅。为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度, 为相邻两狭缝上相应两点之间的距离，称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度，即光栅的单位长度上的条纹数，如某光栅密度为1000条/毫米，即每毫米上刻有1000条刻痕。

5、实验结论：

光栅光谱具有如下特点：光栅常数d越小，色散率越大；高级数的光谱比低级数的光谱有较大的色散率；衍射角很小时，色散率D可看成常数，此时，Δ 与Δ 成正比，故光栅光谱称为匀排光谱。

扩展资料：

衍射光栅实验的相关介绍：

一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成，狭缝之间的间距为d，称为光栅常数。当波长为λ的平面波垂直入射于光栅时，每条狭缝上的点都扮演了次波源的角色；从这些次波源发出的光线沿所有方向传播（即球面波）。

由于狭缝为无限长，可以只考虑与狭缝垂直的平面上的情况，即把狭缝简化为该平面上的一排点。衍射光栅是光栅的一种。它通过有规律的结构，使入射光的振幅或相位（或两者同时）受到周期性空间调制。衍射光栅在光学上的最重要应用是作为分光器件，常被用于单色仪和光谱仪上。

则在该平面上沿某一特定方向的光场是由从每条狭缝出射的光相干叠加而成的。在发生干涉时，由于从每条狭缝出射的光的在干涉点的相位都不同，它们之间会部分或全部抵消。

然而，当从相邻两条狭缝出射的光线到达干涉点的光程差是光的波长的整数倍时，两束光线相位相同，就会发生干涉加强现象。

实验名称：光栅衍射

实验目的：1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。

2.加深对分光计原理的理解。

3.用透射光栅测定光栅常数。

实验仪器：分光镜，平面透射光栅，低压汞灯（连镇流器）

实验原理:

光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。图1中的 为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度, 为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数 的倒数 为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。

图1光栅片示意图 图2光线斜入射时衍射光路

图3光栅衍射光谱示意图 图4载物台

当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时，根据夫琅和费衍射理论，在各狭缝处将发生衍射，所有衍射之间又发生干涉，而这种干涉条纹是定域在无穷远处，为此在光栅后要加一个会聚透镜，在用分光计观察光栅衍射条纹时，望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为

（1）

出现明纹时需满足条件

（2）

（2）式称为光栅方程，其中： 为单色光波长；k为明纹级数。

由（2）式光栅方程，若波长已知，并能测出波长谱线对应的衍射角 ，则可以求出光栅常数d 。

在 =0的方向上可观察到中央极强，称为零级谱线，其它谱线，则对称地分布在零级谱线的两侧，如图3所示。

如果光源中包含几种不同波长，则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角，从而在不同的位置上形成谱线，称为光栅谱线。对于低压汞灯，它的每一级光谱中有4条谱线：

紫色 1=435.8nm;绿色 2=546.1nm;黄色两条 3=577.0nm和 4=579.1nm。

衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。

角色散率D（简称色散率）是两条谱线偏向角之差Δ 两者波长之差Δ 之比：

（3）

对光栅方程微分可有

（4）

由（4）式可知，光栅光谱具有如下特点：光栅常数d越小，色散率越大；高级数的光谱比低级数的光谱有较大的色散率；衍射角很小时，色散率D可看成常数，此时，Δ 与Δ 成正比，故光栅光谱称为匀排光谱。

实验内容与步骤:

1．分光计的调整：

调整分光计就是要达到望远镜聚焦于无穷远处；望远镜和平行光管的中心光轴一定要与分光计的中心轴相互垂直，平行光管射出的光是平行光。

（1）调望远镜聚焦于无穷远处

目测粗调：由于望远镜的视场角较小，开始一般看不到反射象。因此，先用目视法进行粗调，使望远镜光轴、平台大致垂直于分光计的转轴。然后打开小灯的电源，放上双面镜（为了调节方便，应将双面镜放置在平台上任意两个调节螺丝的中垂线上，且镜面与平台面基本垂直），转动平台，使从双面镜正、反两面的反射象都能在望远镜中看到。若十字象偏上或偏下，适当调节望远镜的倾斜度和平台的底部螺丝，使两次反射象都能进入望远镜中。

用自准直法调节望远镜：经目测粗调，可以在望远镜中找到反射的十字象。然后通过调节望远镜的物镜和分划板间的距离，使十字象清晰，并且没有视差（当左右移动眼睛时，十字象与分划板上的叉丝无相对移动），说明望远镜已经聚焦到无穷远处，既平行光聚焦于分划板的平面上。

（2）调望远镜光轴垂直于仪器转轴

利用自准法可以分别观察到两个亮十字的反射象。如果望远镜光轴与分光计的中心轴相垂直，而平面镜反射面又与中心轴平行，则转动载物平台时，从望远镜中可以两次观察到由平面镜前后两个面反射回来的亮十字象与分划板准线上部十字线完全重和。如果不重合，而是一个偏低，一个偏高，可以通过半调整法来解决，即先调节望远镜的高低，使亮十字象与分划板准线上部十字线的距离为原来的一半，再调节载物平台下的水平调节螺丝，消除另一半距离，使亮十字象与分划板准线上部十字线完全重和。将载物平台旋转180度，使望远镜对着平面镜的另一面，采用同样的方法调节，如此反复调整，直至从平面镜两表面反射回来的亮十字象与分划板准线上部十字线完全重和为止。

（3）调节平行光管产生平行光

用已调好的望远镜作为基准，正对平行光管观察，并调节平行光管狭缝与透镜的距离，使望远镜中能看到清晰的狭缝象，且象与叉丝无视差。这时平行光管发出的光既为平行光，然后调节平行光管的斜度螺丝，使狭缝居中，上下对称，即平行光管光轴与望远镜光轴重合，都垂直于仪器转轴。

2．调节光栅方位及测量：

（1）分光计调节好后可将光栅按双面镜的位置放好，适当调节使从光栅面反射回来的亮十字象与分划板准线上部十字线完全重和。

（2）从中央条纹（即零级谱线）左侧起沿一个方向向左移动望远镜，使望远镜中的叉丝依次与第一级衍射光谱中的绿线相重合，记下对应位置的读数，再移动望远镜，越过中央条纹，依次记录右侧第一级衍射光谱中的绿线位置对应的读数。为了减少误差，再从右侧开始，重测一次。

【数据记录与处理】

表1 测量光栅常数 绿光波长： =546.1nm
测量次数

1

2

3

绿光位置

θ左

θ右

θ左

θ右

θ左

θ右

K = 1

328º45’

148º50’

327º39’

147º45’

318º46’

138º53’

K = -1

310º0’

130º5’

309º0’

129º2’

300º10’

120º15’

18º45’

18º45’

18º39’

18º43’

18º36’

18º38’

18º45’

18º41’

18º37’

3.93’
绿光波长λ=0.546.1微米

1.707微米

0.038微米

1.707±0.038微米
T(0.95)=1.645

3.80’

18º41’

＝

思考题：

1.怎样调整分光计？调整时应注意的事项？

答：⑴先目测粗调，使望远镜和平行光管大致垂直与中心轴；另外再调载物台使之大致呈水平状态。（2）点亮照明小灯，调节并看清准线和带有绿色小十字窗口。（3）调节并使载物台上的准直镜正反两面都进入望远镜，并且成清晰的像。（4）采取逐步逼近各半调节法使从准直镜上发射所成的十字叉丝像与准直线重合。（5）目测使平行光管光轴与望远镜光轴重合，打开狭缝并在望远镜中成清晰的大约1mm宽的狭缝像。（6）使狭缝像分别水平或垂直并调节使狭缝像中心与十字叉丝中点想重合。调节过程中要注意已经调节好的要固定好，以免带入新的误差，另外注意逐步逼近各半调节法的使用。

2.光栅方程和色散率的表达式中各量的物理意义及适用条件?

答：（1）在光栅方程 中λ为实验中所测光的波长，如本实验中绿光的波长。K为衍射光谱级数φ为衍射角，d为光栅常数即光栅相临两刻蚊间长度。实用条件取决与级数的选取应与实验相一致。

（2）色散率的表达式 中相应量与光栅方程中具有相同含义。

3.当平行光管的狭缝很宽时，对测量有什么影响?

答：造成测量误差偏大，降低实验准确度。不过，可采取分别测狭缝两边后求两者平均以降低误差。

4.若在望远镜中观察到的谱线是倾斜的，则应如何调整?

答：证明狭缝没有调与准线重合有一定的倾斜，拿开光栅调节狭缝与准线重合。

5.为何作自准调节时,要以视场中的上十字叉丝为准，而调节平行光管时，却要以中间的大十字叉丝为准?

答：因为在自准调节时照明小灯在大十字叉丝下面，另外要保证准直镜与望远镜垂直，就必须保证其在大十字叉丝上面，并且距离为灯与大十字叉丝相同的地方，即以视场中的上十字叉丝为准。

现在，很容易就知道为什么在调节平行光管时，却要以中间的大十字叉丝为准了。

6.光栅光谱与棱镜光谱相比有什么特点?

答：棱镜光谱为连续的七色光谱，并且光谱经过棱镜衍射后在两边仅仅分别出现一处；

光栅光谱则不同，它为不连续的并且多处在平行光管轴两边出现，另外还可以条件狭缝的宽度以保证实验的精确度

你要哪一部分啊？

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