静电场 问题

静电场的几个问题~

1,导体接地后的变化(电势 电荷各有什么变化? 归根结底是什么引起的变化)这时候导体和大地是一个等势体。归根结底是由于电荷的转移和重新分布赞成的。如果导体原来带正电荷，相对地面的电势高，接地后正电荷转移到地面，和大地成为等势体。
2.导体相碰后分离的结果,电荷一定要发生相互转移，重新分配。如果是二个相同的球体，电荷就平均分配。最后也成为一个等势体。
3.用导线链接导体的结果还是把不在同一处的导体形成一个整体。也要发生电荷的转移和重新分配。电后也要感觉到静电平衡，成为一个等势体。
4.绝缘体相碰后分离的结果,仅仅相碰电荷不会有大量的转移，分开后基本还要保持原有的电荷。如果二个带电的绝缘体接触后，再有摩擦，电荷就可以充分转移了。

L*根号2/2

3mV^2

用电像法，把球壳上的电荷分为：使球壳为0势的分布电荷+均匀分布在球壳上的电荷=Q（Q就是给予球壳的总电荷），球壳为0势的分布电荷总量就是象电荷的电量，对球外的作用就是象电荷对球外的作用，这样另一部分电荷q=Q-q象，这一部分是均匀分布在球表面的，因为这样的分布是满足金属球等势的，而由静电场的唯一性定理，这个分布是唯一的对应球面总电量Q，球外有点电荷q0的分布。对于金属球壳来说，球壳内部电场处处为0，而要判断球面上的电荷的符号，除非你把电荷分布求出来，否则就只能用高斯定理，因为内部电场处处为0，所以在球壳上任意处取面积趋于0的柱状高斯面，算通量，内不电场通量为0，而外部电场通量算法，由上面知道球壳外部分布的电场就相当于三个点电荷产生的电场：外部点电荷q0，象电荷q象，球心处的点电荷q(与上面所说的均匀分布在球面上的电荷在外部产生的电场相同)。由此就可以算出球壳任意位置的电通量，电荷处处为正，就是要求电通量处处为正。

这个电通量其实只需要计算那一点的场强，因为当底面积Δs很小时，E在这个范围内几乎不变，所以电通量ΔΦ=E·Δs，所以只需E方向向外就行。在这正做这道题时，不需要算每一点的场强，因为可以想象，如果外部是一个正点电荷，他对导体球壳上的正电荷有排斥的作用，负电荷有吸引的作用，所以负电荷集中地最多的点当然是，球壳上最接近正点电荷的那个点。

我把过程写出来你看一下：设外部正点电荷为q0
根据电像法：假设球壳内部有一个负电荷，使球壳0等势，电量为q'，距离圆心为d，任取球壳上一点设这一点与球心的连线和球心与球外正点电荷之间的连线的夹角是θ，那么：
φ=(1/4πε0)*[q0/√(a^2+r^2-2arcosθ)+q'/√(a^2+d^2-2adcosθ)]=0，对任意θ成立。
解得：d=a^2/r
q'=-(a/r)*q0
设在球上加上电荷为Q时，球上处处为正：
∴球上总电荷产生的外场相当于，q'，和在球心处电量为：Q-q'产生的电场。
先考虑球上最接近q0的点，要使此处电荷密度为正只需，此处做一个极小的柱状高斯面，通量为正，∵球壳内场强为0，∴只考虑向外的通量，
∴Φ=E·Δs
∴-π/2＜＜E，Δs＞＜π/2
由对称性：＜E，Δs＞=0，或＜E，Δs＞=π
∴＜E，Δs＞=0，也就是场强方向向外。
取向外为正：
E=(1/4πε0)*[(Q-q')/a^2+q'/(a-d)^2-q0/(r-a)^2]＞0
代入:d=a^2/r,q'=-(a/r)*q0
解得：Q=[a^2(3r-a)q0]/[r(r-a)^2]

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华阴市18277705057： 静电场问题 - ？
焦朱维可： 电场线为均匀分布的平行直线的区域内,在电场线方向上任意两点的电场强度相等,电势并不相同,顺着电场线电势逐渐降低的.只有与电场线垂直的平面上电势才相等的,这些平面称为等势面.

华阴市18277705057： 有关静电场的问题？
焦朱维可： 不是 电荷本身就产生电场 电荷的定向移动产生电流 电流产生磁场